Практикум по ядерной физике. В.О. Сергеева

Ядерка (6 сем) — практикум

Практикум по ядерной физике. В.О. Сергеева

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

ПРАКТИКУМ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ

под редакцией В.О.Сергеева

Печатается по постановлению Учёного совета Физического учебно-научного центра СПбГУ

Рецензенты: кафедра ядерной физики СПбГУ и проф. Краснов Л.В.

ПРЕДИСЛОВИЕ

Предлагаемый сборник содержит описания 10-и учебных лабораторных работ по экспериментальной ядерной физике.

Составители практикума ставили своей целью ознакомить студентов с основными понятиями и методами экспериментальной ядерной физики. Особое внимание в практикуме уделено свойствам ядерных излучений (α-, β-, γ-, нейтронного), процессам взаимодействия этих излучений с веществом и методам их регистрации.

Пособие предназначено для студентов естественных факультетов университетов и других высших учебных заведений, в которых читается курс лекций по ядерной физике.

Теоретические разделы описаний написаны достаточно подробно, что позволяет использовать настоящее руководство и в тех случаях, когда студенты не прослушали лекционный курс.

При составлении описаний учитывался многолетний опыт проведения занятий по экспериментальной ядерной физике со студентами как ядерных, так и неядерных специальностей на физическом факультете СанктПетербургского государственного университета.

За основу предлагаемого сборника описаний взято пособие «Практикум по ядерной физике», составленное сотрудниками кафедры ядерной спектроскопии ЛГУ в 1975 году [1]. Практикум существенно переработан и дополнен новыми вариантами ряда работ.

Подробнее описано получение радиоактивных изотопов методом нейтронной активации. Введена методика анализа спектров γ-лучей и α-частиц на ЭВМ.

Использование компьютеров позволило повысить требования к обработке экспериментальных данных и увеличить число задач по практикуму.

Составители стремились представить наряду с работами по изучению основных свойств ядер и их излучений работы и более специальные, посвященные рассмотрению отдельных эффектов, например, зависимости вероятности обратного рассеяния электронов от порядкового номера мишени Z и определению этим методом значений Z для изучаемых материалов.

Особое внимание уделено рассмотрению взаимодействия излучений разного типа с биологическими объектами.

Этому посвящена работа «Дозы ионизирующих излучений», в которой рассмотрены различные способы защиты от излучений, приводятся значения дозовых пределов и обсуждаются дозы от фоновых излучений.

В работе представлены нормы радиационной безопасности, приведенные в НРБ-99. Следует отметить, что все лабораторные работы поставлены с учетом требований НРБ-99.

Каждая работа состоит из теоретического раздела и экспериментальной части. В конце работы приводятся ссылки на монографии, учебники и научные статьи, использованные при составлении описаний. Среди подобного рода монографий отметим книги В.И.Гольданского и др. «Статистика отсчетов при регистрации ядерных частиц» [2] и Д.

Худсона «Статистика для физиков» [3], в которых приводятся статистические методы обработки экспериментальных результатов в форме, наиболее приемлемой для данного руководства. Задание № 2 в работе «Космические лучи» составлено на основе пособия Н.Л.Григорова и др. [4].

В этой работе демонстрируется эффект изменения времени в релятивистских системах.

Вработах представлены различные методы регистрации ядерных излучений, используются сцинтилляционные, полупроводниковые и газоразрядные детекторы. В одной из работ студенты самостоятельно собирают счетчик Гейгера-Мюллера.

Вработах, в которых измеряются и анализируются спектры

γ-лучей и α-частиц, используются персональные компьютеры.

Описания составили преподаватели и научные сотрудники кафедры ядерной физики Санкт-Петербургского университета: работа № 1 — «Статистические законы в ядерной физике» — В.О.Сергеев и С.Е.Белов (разделы «Распределение χ2» и «Проверка гипотез…

»); работа № 2 — «Счетчик Гейгера-Мюллера» — П.А.Тишкин и А.В.Шонин (раздел «Сборка счетчика ГейгераМюллера»); работа № 3 — «Взаимодействие альфа-частиц с веществом» — О.Е.Крафт; работа № 4 — «Полупроводниковые детекторы ядерных излучений» В.О.Сергеев и С.Е.

Белов (раздел «Характеристики полупроводникового спектрометра»); работа № 5

— «Взаимодействие бета-частиц с веществом» — Н.М.Антоньева и А.В.Шонин (раздел «Обратное рассеяние электронов»); работа № 6 — «Взаимодействие гамма-излучения с веществом»

— А.А.Башилов; работа № 7 — «Сцинтилляционный гаммаспектрометр» — В.О.Сергеев; работа № 8 — «Дозы ионизирующих излучений» — Ю.Г.Жуковский, переработана В.О.Сергеевым; работа № 9 — «Определение периода полураспада» — П.А.Тишкин, переработана С.Е.Беловым и В.О.Сергеевым; работа № 10 — «Космические лучи» — В.О.Сергеев.

Составители отмечают большую заслугу профессора Б.С.Джелепова в постановке практикума по ядерной физике в Санкт-Петербургском (тогда Ленинградском) государственном университете и заведующего кафедрой ядерной физики физического факультета профессора К.А.Гриднева в поддержке работы учебной лаборатории.

Необходимо отметить вклад А.В.Шонина, в течение многих лет возглавлявшего учебную лабораторию ядерной физики физического факультета университета.

Составители сборника выражают благодарность профессору Е.П.Григорьеву, научному сотруднику Т.А.Тулиной и доценту Л.И.Виноградову за полезные обсуждения и внесение поправок в описания.

Составление и компьютерная верстка сборника выполнены С.Е.Беловым.

Литература

1.Практикум по ядерной физике. Под редакцией В.О.Сергеева. М., Высшая школа, 1975.

2.В.И.Гольданский, А.В.Куценко, М.И.Подгорецкий. Статистика отчетов при регистрации ядерных частиц. М., Физматгиз, 1959

3.Д.Худсон, Статистика для физиков, Изд. «МИР», М., 1967

4.Н.Л.Григоров, М.З.Кондратьева, Н.Д.Раппопорт. Космические лучи. Под редакцией Н.М.Франка. М., Физматгиз, 1962

5.К.Н.Мухин. Введение в ядерную физику. М., Энергоатомиздат, 1993

Основные свойства ядерных излучений

Альфа-излучение

Альфа-частицы — это ядра гелия 42He. Они возникают при радиоактивном распаде атомных ядер (α-распад) и в ядерных реакциях. При радиоактивном распаде энергия α-частиц лежит в диапазоне от 4 до 11 МэВ, большинство ядер испускает α-частицы с энергией 5–6 МэВ. Спектры α-частиц дискретные.

Особенностью α-распада является сильная зависимость вероятности распада от энергии испускаемых α-частиц. Например, нуклид 232Th распадается с периодом полураспада T1/2=14 · 109 лет и испускает α- частицы с энергией 4,0 МэВ, а период полураспада изотопа 214Po составляет T1/2=1,6 · 10−4 с при энергии α-частиц 7,7 МэВ, т. е.

разница в периодах составляет 3·1021 при изменении энергии всего в ≈2 раза. Эта особенность связана с условиями прохождения α-частицы через потенциальный барьер ядра.

Альфа-частицы интенсивно взаимодействуют с веществом, ионизируя его. В результате пробеги α-частиц в веществе малы. Например, в атмосферном воздухе пробег α-частицы с энергией 5 МэВ составляет около 4 см. Частицы с такой энергией полностью поглощаются листом писчей бумаги. В металлах пробег α-частиц еще меньше. Например, в алюминии пробег α-частицы с энергией 5 МэВ составляет лишь 0,05 мм.

Плотность ионизации, создаваемая α-частицей, велика и в атмосферном воздухе составляет 3 · 104 пар ионов на 1 см пути.

Бета-излучение

Бета-лучи — это поток электронов (β−-лучи) или позитронов (β+-лучи), испускаемых при β-распаде атомных ядер. Спектры β-лучей непрерывные, что связано с испусканием наряду с β- частицей еще одной частицы — нейтрино (или антинейтрино). В результате энергия β-распада распределяется между β-частицей и нейтрино (или антинейтрино). Граничная энергия β-спектров

лежит в пределах от 10 кэВ до 10 МэВ. Для большинства изотопов граничная энергия β-частиц составляет 0,5–3 МэВ. При распаде атомных ядер могут испускаться электроны с линейчатым (дискретным) спектром.

Это так называемые электроны внутренней конверсии, которые возникают при передаче энергии возбуждения ядра одному из электронов атомной оболочки.

Обычно возбуждение ядра снимается путем испускания γ-кванта, но при небольших энергиях возбуждения (до 100 кэВ) процесс внутренней конверсии может быть более вероятен.

Пробеги электронов в веществе зависят от их энергии и от плотности вещества. Ионизирующая способность у электронов гораздо ниже, нежели у альфа-частиц. Средняя удельная ионизация, вызываемая β-частицами с энергией 1 МэВ в воздухе, составляет 70 пар ионов на 1 см пути. Электроны с энергией 1 МэВ полностью поглощаются слоем алюминия толщиной 2 мм.

Гамма-излучение

Гамма-излучение — это коротковолновое электромагнитное излучение, возникающее в результате разрядки состояний ядер, возбуждающихся при радиоактивном распаде ядер и в ядерных реакциях. Гамма-излучение возникает также в процессах распада элементарных частиц, в результате аннигиляции пар частицаантичастица, при прохождении заряженных частиц через вещество и в ряде других процессов.

Энергия γ-излучения, возникающего при радиоактивном распаде, лежит в диапазоне от 1 кэВ (λ=1,24 нм) до 10 МэВ (λ=1,24 ·10−4 нм). Длины волн γ-излучения гораздо меньше, чем, например, оптического излучения (102 ÷ 103 нм). Большинство радиоактивных нуклидов испускают γ-лучи в более узком диапазоне энергий от 100 до 3000 кэВ.

При взаимодействии γ-лучей с веществом может происходить их полное поглощение с испусканием электронов в результате фотоэффекта, упругое рассеяние, комптоновское рассеяние с изменением их энергии (длины волны). При энергии γ-лучей большей, чем 1022 кэВ, может происходить рождение пары e−–e+.

Плотность ионизации, создаваемая γ-лучами мала и составляет в атмосферном воздухе всего несколько пар ионов на 1 см пути. Поэтому пробеги γ-лучей могут составлять десятки метров.

Для поглощения γ-лучей используются вещества с большим атомным номером Z (например, свинец) или толстые слои плотных веществ (бетон, сталь). Так, γ-лучи с энергией 662 кэВ (137Cs) поглощаются 3 см слоем свинца, а для γ-лучей 60Co (1173 и 1332 кэВ) требуется слой свинца толщиной 10 см.

Нейтроны

Нейтроны — нейтральные частицы с массой, примерно равной массе протона. Наряду с протонами они входят в состав атомных ядер. В свободном состоянии нейтроны распадаются с периодом полураспада T1/2=10,2 минуты.

Нейтроны, как правило, не возникают при радиоактивном распаде ядер. Исключение составляет спонтанное деление ядер (например, 238U) и распад высоковозбужденных состояний некоторых ядер (так называемый эффект «запаздывающих» нейтронов).

Нейтроны получаются в различных ядерных реакциях, в том числе при делении ядер.

Нейтроны непосредственно не производят ионизацию вещества. Однако, при соударениях с легкими ядрами (например, ядрами водорода) нейтроны передают этим ядрам часть своей кинетической энергии, при этом атомы теряют свои орбитальные электроны и при движении в среде вызывают ее ионизацию.

Поглощение нейтронов в веществе связано с их замедлением и последующим захватом ядрами. В связи с этим защита от нейтронов осуществляется в два этапа: 1) замедление нейтронов до энергий 0,01–0,1 кэВ (нейтроны с энергией 0,025 эВ называются тепловыми) и 2) поглощение замедленных нейтронов.

В качестве замедлителей используют водородосодержащие вещества и графит. В качестве поглотителей используют вещества

сбольшим сечением (вероятностью) захвата. Чаще всего применяют кадмий (в состав естественного кадмия входит изотоп 113Cd

сочень большим сечением захвата тепловых нейтронов), а также бор и их химические соединения.

1. Статистические законы в ядерной физике

Введение

Из-за разнообразных неконтролируемых воздействий результаты измерения макроскопической величины имеют статистический характер. В основном это относится к статистичности процесса измерения. Возможны флуктуации и самой измеряемой величины, однако они могут быть сделаны сколь угодно малыми.

Поэтому можно сказать, что сама по себе измеряемая величина (например, масса какого-либо тела, длина стержня и т. д.) имеет некоторое вполне определенное значение, в то время как результаты измерений флуктуируют из-за несовершенства измерительных приборов, недостаточной их изоляции от изменяющихся внешних условий и т. д.

Численные значения результатов измерений обычно распределены по некоторому непрерывному вероятностному закону, чаще всего по закону Гаусса.

Совсем иначе обстоит дело со многими измерениями в ядерной физике. В отличие от макромира в микромире флуктуации измеряемых величин связаны, как правило, с самой сутью явлений и поэтому не могут быть сделаны сколь угодно малыми.

Если, например, речь идет об измерении числа актов радиоактивного распада, происшедшего за какое-то время, то флуктуирует сама измеряемая величина, а измерительный прибор (счетчик частиц) в первом приближении можно считать идеальным, т. е.

не подверженным статистическому влиянию окружающих условий.

Измеряемая величина (например, число актов радиоактивного распада) является уже не непрерывной, а дискретной, и наиболее характерным законом распределения, вместо закона Гаусса, является закон Пуассона, а иногда биномиальный закон.

Роль статистического подхода в микромире значительно глубже, чем в макрофизике. Статистика здесь нужна не только для обработки результатов измерений, но и для изучения самой природы исследуемых явлений. Например, природа радиоактивности

была окончательно установлена только после завершения подробного статистического анализа, показавшего, что различные акты распада между собой статистически независимы. Другой пример.

При исследовании космических лучей при помощи камеры Вильсона было обнаружено, что число частиц, регистрируемых при различных последовательных расширениях камеры, распределено не по закону Пуассона.

Это наблюдение послужило отправной точкой для открытия и исследования ливней космических частиц.

Ошибки, связанные с методикой измерения, называют систематическими. Например, детекторы ядерных излучений и пересчетные устройства имеют конечное мертвое время τ .

Если в течение этого времени возникает несколько импульсов, то регистрирующее устройство не сможет сосчитать их раздельно, и, следовательно, просчитает часть импульсов.

Просчеты, хотя и объясняются статистическим характером явлений, но приводят к систематической ошибке, зависящей от скорости счета и параметров системы, предназначенной для регистрации импульсов.

§ 1. Распределение Пуассона

Пусть счетчик облучается потоком независимо следующих друг за другом частиц. Попадание той или иной частицы в счетчик является случайным событием. Поэтому в течение равных интервалов времени через счетчик может пролететь разное количество частиц. В этих условиях вероятность pk того, что в течение времени t в счетчик попадет k частиц, дается известной формулой Пуассона:

pk = (nt)k e−nt , k!

где n — поток частиц.

Среднее число актов определяется равенством

k = kpk .

k=0

Если интенсивность не зависит от времени, то k = nt, откуда следует, что интенсивность n имеет смысл среднего числа актов, осуществляющихся за единицу времени.

Источник: https://studfile.net/preview/420057/

1 САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПРАКТИКУМ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ под редакцией В.О.Сергеева САНКТ-ПЕТЕРБУРГ • 2006 Печатается по постановлению Учёного совета

Практикум по ядерной физике. В.О. Сергеева

Книги по всем темамPages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |   …   | 17 | САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПРАКТИКУМ ПО ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ под редакцией В.О.

Сергеева САНКТ-ПЕТЕРБУРГ • 2006 Печатается по постановлению Учёного совета Физического учебно-научного центра СПбГУ Рецензенты: кафедра ядерной физики СПбГУ и проф. Краснов Л.В.

ПРЕДИСЛОВИЕ Предлагаемый сборник содержит описания 10-и учебных лабораторных работ по экспериментальной ядерной физике.

Составители практикума ставили своей целью ознакомить студентов с основными понятиями и методами экспериментальной ядерной физики. Особое внимание в практикуме уделено свойствам ядерных излучений (-, -, -, нейтронного), процессам взаимодействия этих излучений с веществом и методам их регистрации.

Пособие предназначено для студентов естественных факультетов университетов и других высших учебных заведений, в которых читается курс лекций по ядерной физике.

Теоретические разделы описаний написаны достаточно подробно, что позволяет использовать настоящее руководство и в тех случаях, когда студенты не прослушали лекционный курс.

При составлении описаний учитывался многолетний опыт проведения занятий по экспериментальной ядерной физике со студентами как ядерных, так и неядерных специальностей на физическом факультете СанктПетербургского государственного университета.

За основу предлагаемого сборника описаний взято пособие Практикум по ядерной физике, составленное сотрудниками кафедры ядерной спектроскопии ЛГУ в 1975 году [1]. Практикум существенно переработан и дополнен новыми вариантами ряда работ.

Подробнее описано получение радиоактивных изотопов методом нейтронной активации. Введена методика анализа спектров -лучей и -частиц на ЭВМ.

Использование компьютеров позволило повысить требования к обработке экспериментальных данных и увеличить число задач по практикуму.

Составители стремились представить наряду с работами по изучению основных свойств ядер и их излучений работы и более специальные, посвященные рассмотрению отдельных эффектов, например, зависимости вероятности обратного рассеяния электронов от порядкового номера мишени Z и определению этим методом значений Z для изучаемых материалов.

01/09 Особое внимание уделено рассмотрению взаимодействия излучений разного типа с биологическими объектами.

Этому посвящена работа Дозы ионизирующих излучений, в которой рассмотрены различные способы защиты от излучений, приводятся значения дозовых пределов и обсуждаются дозы от фоновых излучений.

В работе представлены нормы радиационной безопасности, приведенные в НРБ-99. Следует отметить, что все лабораторные работы поставлены с учетом требований НРБ-99.

Каждая работа состоит из теоретического раздела и экспериментальной части. В конце работы приводятся ссылки на монографии, учебники и научные статьи, использованные при составлении описаний. Среди подобного рода монографий отметим книги В.И.Гольданского и др. Статистика отсчетов при регистрации ядерных частиц [2] и Д.

Худсона Статистика для физиков [3], в которых приводятся статистические методы обработки экспериментальных результатов в форме, наиболее приемлемой для данного руководства. Задание №2 в работе Космические лучи составлено на основе пособия Н.Л.Григорова и др. [4].

В этой работе демонстрируется эффект изменения времени в релятивистских системах.

В работах представлены различные методы регистрации ядерных излучений, используются сцинтилляционные, полупроводниковые и газоразрядные детекторы. В одной из работ студенты самостоятельно собирают счетчик Гейгера-Мюллера.

В работах, в которых измеряются и анализируются спектры -лучей и -частиц, используются персональные компьютеры.

Описания составили преподаватели и научные сотрудники кафедры ядерной физики Санкт-Петербургского университета:

работа №1 Статистические законы в ядерной физике В.О.Сергеев и С.Е.Белов (разделы Распределение 2 и Проверка гипотез… ); работа №2 Счетчик Гейгера-Мюллера П.А.Тишкин и А.В.Шонин (раздел Сборка счетчика ГейгераМюллера ); работа №3 Взаимодействие альфа-частиц с веществом О.Е.

Крафт; работа №4 Полупроводниковые детекторы ядерных излучений В.О.Сергеев и С.Е.Белов (раздел Характеристики полупроводникового спектрометра ); работа № Взаимодействие бета-частиц с веществом Н.М.Антоньева и А.В.

Шонин (раздел Обратное рассеяние электронов ); работа №6 Взаимодействие гамма-излучения с веществом А.А.Башилов; работа №7 Сцинтилляционный гаммаспектрометр В.О.Сергеев; работа №8 Дозы ионизирующих излучений Ю.Г.Жуковский, переработана В.О.

Сергеевым; работа №9 Определение периода полураспада П.А.Тишкин, переработана С.Е.Беловым и В.О.Сергеевым; работа № Космические лучи В.О.Сергеев.

Составители отмечают большую заслугу профессора Б.С.Джелепова в постановке практикума по ядерной физике в Санкт-Петербургском (тогда Ленинградском) государственном университете и заведующего кафедрой ядерной физики физического факультета профессора К.А.Гриднева в поддержке работы учебной лаборатории.

Необходимо отметить вклад А.В.Шонина, в течение многих лет возглавлявшего учебную лабораторию ядерной физики физического факультета университета.

Составители сборника выражают благодарность профессору Е.П.Григорьеву, научному сотруднику Т.А.Тулиной и доценту Л.И.Виноградову за полезные обсуждения и внесение поправок в описания.

Составление и компьютерная верстка сборника выполнены С.Е.Беловым.

Литература 1. Практикум по ядерной физике. Под редакцией В.О.Сергеева. М., Высшая школа, 1975.

2. В.И.Гольданский, А.В.Куценко, М.И.Подгорецкий.

Статистика отчетов при регистрации ядерных частиц. М., Физматгиз, 3. Д.Худсон, Статистика для физиков, Изд. МИР, М., 4. Н.Л.Григоров, М.З.Кондратьева, Н.Д.Раппопорт.

Космические лучи. Под редакцией Н.М.Франка. М., Физматгиз, 5. К.Н.Мухин. Введение в ядерную физику. М., Энергоатомиздат, 01/09 Основные свойства ядерных излучений Альфа-излучение Альфа-частицы это ядра гелия He. Они возникают при радиоактивном распаде атомных ядер (-распад) и в ядерных реакциях.

При радиоактивном распаде энергия -частиц лежит в диапазоне от 4 до 11 МэВ, большинство ядер испускает -частицы с энергией 5–6 МэВ. Спектры -частиц дискретные. Особенностью -распада является сильная зависимость вероятности распада от энергии испускаемых -частиц.

Например, нуклид Th распадается с периодом полураспада T1/2=14 · 109 лет и испускает частицы с энергией 4,0 МэВ, а период полураспада изотопа Po составляет T1/2=1,6 · 10-4 с при энергии -частиц 7,7 МэВ, т. е.

разница в периодах составляет 3·1021 при изменении энергии всего в 2 раза. Эта особенность связана с условиями прохождения -частицы через потенциальный барьер ядра.

Альфа-частицы интенсивно взаимодействуют с веществом, ионизируя его. В результате пробеги -частиц в веществе малы.

Например, в атмосферном воздухе пробег -частицы с энергией 5 МэВ составляет около 4 см. Частицы с такой энергией полностью поглощаются листом писчей бумаги. В металлах пробег -частиц еще меньше. Например, в алюминии пробег -частицы с энергией 5 МэВ составляет лишь 0,05 мм.

Плотность ионизации, создаваемая -частицей, велика и в атмосферном воздухе составляет 3 · 104 пар ионов на 1 см пути.

Бета-излучение Бета-лучи это поток электронов (—лучи) или позитронов (+-лучи), испускаемых при -распаде атомных ядер. Спектры -лучей непрерывные, что связано с испусканием наряду с частицей еще одной частицы нейтрино (или антинейтрино).

В результате энергия -распада распределяется между -частицей и нейтрино (или антинейтрино). Граничная энергия -спектров лежит в пределах от 10 кэВ до 10 МэВ. Для большинства изотопов граничная энергия -частиц составляет 0,5–3 МэВ.

При распаде атомных ядер могут испускаться электроны с линейчатым (дискретным) спектром. Это так называемые электроны внутренней конверсии, которые возникают при передаче энергии возбуждения ядра одному из электронов атомной оболочки.

Обычно возбуждение ядра снимается путем испускания -кванта, но при небольших энергиях возбуждения (до 100 кэВ) процесс внутренней конверсии может быть более вероятен.

Пробеги электронов в веществе зависят от их энергии и от плотности вещества. Ионизирующая способность у электронов гораздо ниже, нежели у альфа-частиц. Средняя удельная ионизация, вызываемая -частицами с энергией 1 МэВ в воздухе, составляет 70 пар ионов на 1 см пути. Электроны с энергией 1 МэВ полностью поглощаются слоем алюминия толщиной 2 мм.

Гамма-излучение Гамма-излучение это коротковолновое электромагнитное излучение, возникающее в результате разрядки состояний ядер, возбуждающихся при радиоактивном распаде ядер и в ядерных реакциях.

Гамма-излучение возникает также в процессах распада элементарных частиц, в результате аннигиляции пар частицаантичастица, при прохождении заряженных частиц через вещество и в ряде других процессов.

Энергия -излучения, возникающего при радиоактивном распаде, лежит в диапазоне от 1 кэВ (=1,24 нм) до 10 МэВ (=1,24·10-4 нм). Длины волн -излучения гораздо меньше, чем, например, оптического излучения (102 103 нм). Большинство радиоактивных нуклидов испускают -лучи в более узком диапазоне энергий от 100 до 3000 кэВ.

При взаимодействии -лучей с веществом может происходить их полное поглощение с испусканием электронов в результате фотоэффекта, упругое рассеяние, комптоновское рассеяние с изменением их энергии (длины волны). При энергии -лучей большей, чем 1022 кэВ, может происходить рождение пары e-–e+.

Плотность ионизации, создаваемая -лучами мала и составляет в атмосферном воздухе всего несколько пар ионов на 1 см пути. Поэтому пробеги -лучей могут составлять десятки метров.

01/09 Для поглощения -лучей используются вещества с большим атомным номером Z (например, свинец) или толстые слои плотных веществ (бетон, сталь). Так, -лучи с энергией 662 кэВ (137Cs) поглощаются 3 см слоем свинца, а для -лучей Co (1173 и 1332 кэВ) требуется слой свинца толщиной 10 см.

Нейтроны Нейтроны нейтральные частицы с массой, примерно равной массе протона. Наряду с протонами они входят в состав атомных ядер. В свободном состоянии нейтроны распадаются с периодом полураспада T1/2=10,2 минуты.

Нейтроны, как правило, не возникают при радиоактивном распаде ядер. Исключение составляет спонтанное деление ядер (например, U) и распад высоковозбужденных состояний некоторых ядер (так называемый эффект запаздывающих нейтронов).

Нейтроны получаются в различных ядерных реакциях, в том числе при делении ядер.

Нейтроны непосредственно не производят ионизацию вещества. Однако, при соударениях с легкими ядрами (например, ядрами водорода) нейтроны передают этим ядрам часть своей кинетической энергии, при этом атомы теряют свои орбитальные электроны и при движении в среде вызывают ее ионизацию.

Поглощение нейтронов в веществе связано с их замедлением и последующим захватом ядрами. В связи с этим защита от нейтронов осуществляется в два этапа: 1) замедление нейтронов до энергий 0,01–0,1 кэВ (нейтроны с энергией 0,025 эВ называются тепловыми) и 2) поглощение замедленных нейтронов.

В качестве замедлителей используют водородосодержащие вещества и графит. В качестве поглотителей используют вещества с большим сечением (вероятностью) захвата. Чаще всего применяют кадмий (в состав естественного кадмия входит изотоп Cd с очень большим сечением захвата тепловых нейтронов), а также бор и их химические соединения.

1. Статистические законы в ядерной физике Введение Из-за разнообразных неконтролируемых воздействий результаты измерения макроскопической величины имеют статистический характер. В основном это относится к статистичности процесса измерения. Возможны флуктуации и самой измеряемой величины, однако они могут быть сделаны сколь угодно малыми.

Поэтому можно сказать, что сама по себе измеряемая величина (например, масса какого-либо тела, длина стержня и т. д.

) имеет некоторое вполне определенное значение, в то время как результаты измерений флуктуируют из-за несовершенства измерительных приборов, недостаточной их изоляции от изменяющихся внешних условий и т. д.

Численные значения результатов измерений обычно распределены по некоторому непрерывному вероятностному закону, чаще всего по закону Гаусса.

Совсем иначе обстоит дело со многими измерениями в ядерной физике. В отличие от макромира в микромире флуктуации измеряемых величин связаны, как правило, с самой сутью явлений и поэтому не могут быть сделаны сколь угодно малыми.

Если, например, речь идет об измерении числа актов радиоактивного распада, происшедшего за какое-то время, то флуктуирует сама измеряемая величина, а измерительный прибор (счетчик частиц) в первом приближении можно считать идеальным, т. е.

не подверженным статистическому влиянию окружающих условий.

Измеряемая величина (например, число актов радиоактивного распада) является уже не непрерывной, а дискретной, и наиболее характерным законом распределения, вместо закона Гаусса, является закон Пуассона, а иногда биномиальный закон.

Роль статистического подхода в микромире значительно глубже, чем в макрофизике. Статистика здесь нужна не только для обработки результатов измерений, но и для изучения самой природы исследуемых явлений.

Например, природа радиоактивности 01/09 была окончательно установлена только после завершения подробного статистического анализа, показавшего, что различные акты распада между собой статистически независимы.

Другой пример.

При исследовании космических лучей при помощи камеры Вильсона было обнаружено, что число частиц, регистрируемых при различных последовательных расширениях камеры, распределено не по закону Пуассона. Это наблюдение послужило отправной точкой для открытия и исследования ливней космических частиц.

Ошибки, связанные с методикой измерения, называют систематическими. Например, детекторы ядерных излучений и пересчетные устройства имеют конечное мертвое время.

Если в течение этого времени возникает несколько импульсов, то регистрирующее устройство не сможет сосчитать их раздельно, и, следовательно, просчитает часть импульсов.

Просчеты, хотя и объясняются статистическим характером явлений, но приводят к систематической ошибке, зависящей от скорости счета и параметров системы, предназначенной для регистрации импульсов.

§ 1. Распределение Пуассона Пусть счетчик облучается потоком независимо следующих друг за другом частиц. Попадание той или иной частицы в счетчик является случайным событием.

Поэтому в течение равных интервалов времени через счетчик может пролететь разное количество частиц.

В этих условиях вероятность pk того, что в течение времени t в счетчик попадет k частиц, дается известной формулой Пуассона:

(nt)k pk = e-nt, (1.1) k! где n поток частиц.

Среднее число актов определяется равенством k = kpk. (1.2) k=Если интенсивность не зависит от времени, то k = nt, откуда следует, что интенсивность n имеет смысл среднего числа актов, осуществляющихся за единицу времени.

Тогда формулу (1.1) можно записать в виде (k)k pk = e-k. (1.3) k! Как видно из (1.3), распределение Пуассона полностью определяется заданием только одного параметра среднего числа актов. Экспериментальное определение k является, как правило, основной целью большей части измерений, проводимых в ядерной физике.

Из формулы (1.3) следует, что pk+1(k)/pk(k) =k/(k + 1). (1.4) Поэтому, если k 1, то pk монотонно убывает с ростом k.

Иная картина имеет место, когда k >1. В этом случае pk сначала возрастает, достигая максимального значения при k k, после чего начинает монотонно убывать.

Зависимость pk от k при разных k изображена на рис. 1. При малых k наблюдается асимметрия. По мере роста k максимум становится относительно все более острым, а график все более симметричным относительРис. 1. Зависимость pk от k но k = k. При большом k график практически симметричен.

Из формулы (1.3) следует, что при всяком значении k возможно осуществление любого числа актов k. Однако не все события встречаются одинаково часто. Если величина k близка к k, то вероятность pk велика, в противном случае мала. Мерой отклонения случайной величины k от ее среднего значения (мерой флуктуации) является дисперсия.

Дисперсией некоторой случайной величины x называется выражение Dx = (x — x)2. (1.5) Величину x = Dx называют абсолютной флуктуацией слу чайной величины x, а величину x =x/x = Dx/x ее относительной флуктуацией.

01/09 В случае закона Пуассона дисперсия Dk = k, (1.6) абсолютная флуктуация k = k, (1.7) относительная флуктуация k =1/ k, (1.8) где k среднее число актов.

Соотношения (1.6) (1.8) играют основную роль во всех приложениях закона Пуассона. Их смысл состоит в следующем. Если регистрировать отсчеты счетчика в очень большом числе равных интервалов, то в большей части интервалов число отсчетов k бу дет отличаться от k не более чем на k.

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |   …   | 17 | Книги по всем темам

Источник: http://knigi.dissers.ru/books/1/5753-1.php

Biz-books
Добавить комментарий