Как определить отношение заряда частицы к ее массе…

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Как определить отношение заряда частицы к ее массе...

Cтраница 1

Отношение заряда частицы Рє ее массе ( Q / m) называют удельным зарядом, для электрона e / m RS 1 8 10 РљР» / РєРі.  [1]

Найти отношение заряда частицы Рє ее массе, если, двигаясь перпендикулярно РѕР±РѕРёРј полям, частица РЅРµ испытывает отклонений РѕС‚ прямолинейной траектории.  [2]

Поясненный выше метод измерения отношения заряда частицы к ее массе был применен Дж.

Приборы для такого измерения масс потока ионов в вакууме называют масс-спектрографами. Устройство этих приборов пояснено в третьем томе курса.

Быстро движущиеся частицы вызывают ионизацию газа.

Если газ был пересыщен водяными парами Рё сразу после пролета частицы подвергнут резкому охлаждению, то след движения частицы отчетливо обозначается РЅР° снятой РІ этот момент фотографии капельками конденсировавшейся влаги.  [3]

РџСЂРё заданных Р• Рё v Рѕ — эта траектория определяется лишь отношением заряда частицы Рє ее массе.  [4]

Зная v Рё Р’ Рё измерив радиус траектории Рі, можно определить qlm — отношение заряда частицы Рє ее массе. Заряд частицы равен РѕРґРЅРѕРјСѓ или нескольким элементарным зарядам.

Если он известен, то может быть вычислена масса частицы.

Этот принцип лежит РІ РѕСЃРЅРѕРІРµ действия РїСЂРёР±РѕСЂР°, называемого масс-спектрографом Рё служащего для измерения масс мельчайших заряженных частиц — РёРѕРЅРѕРІ Рё электронов.  [6]

Зная v Рё Р’ Рё измерив радиус траектории Рі, можно определить q / m — отношение заряда частицы Рє ее массе. Заряд частицы равен РѕРґРЅРѕРјСѓ или нескольким элементарным зарядам.

Если он известен, то может быть вычислена масса частицы.

Этот принцип лежит РІ РѕСЃРЅРѕРІРµ действия РїСЂРёР±РѕСЂР°, называемого масс-спектрографом Рё служащего для измерения масс мельчайших заряженных частиц — РёРѕРЅРѕРІ Рё электронов.  [8]

Р�Р· уравнения ( 2 — 60) РІРёРґРЅРѕ, что величина отклонения заряженной частицы РІ магнитном поле пропорциональна отношению заряда частицы Рє ее массе.

РџСЂРё отклонении заряженной частицы РІ электростатическом поле, как это следует РёР· уравнения ( 2 — 58), величина отклонения РЅРµ зависит РѕС‚ заряда или массы частицы.  [9]

Если отсутствует составляющая скорости, параллельная магнитному полю, то радиус траектории однозначно определяется магнитной индукцией, ускоряющим напряжением Рё отношением заряда частицы Рє ее массе.  [10]

РљРѕРіРґР° электромагнитная волна взаимодействует СЃ заряженной частицей, РѕРЅР° вызывает ее ускорение, перпендикулярное Рє направлению распространения волны ( поперечное ускорение) Рё пропорциональное Рµ / С‚ — отношению заряда частицы Рє ее массе. Аналогично, РєРѕРіРґР° гравитационная волна попадает РЅР° СЃРІРѕР±РѕРґРЅСѓСЋ частицу, РѕРЅР° сообщает ей поперечное ускорение.  [11]

Р�сследования скорости Рё траекторий [14] движения частиц РІ зависимости РѕС‚ РёС… размеров показывают, что сила взаимодействия заряженных частиц СЃ электрическим полем больше силы тяжести, поэтому РїСЂРё вертикальном электрическом поле частицы двигаются вверх равноускоренно. РџСЂРё этом наблюдается увеличение скорости СЃ уменьшением отношения заряда частиц Рє РёС… массе.  [13]

Приравнивая электростатическую часть уравнения (4.51) его магнитной части и подставляя колоколообразное распределение индукции из уравнения (8.

25), получим дифференциальное уравнение для электростатического потенциала U ( z), которое легко проинтегрировать.

Постоянные, появляющиеся РІ этом уравнении, содержат параметры магнитного поля Рё отношение заряда частицы Рє ее массе, РЅРѕ это РЅРµ важно, так как РІ этой точке нас интересует только структура распределения потенциала.  [14]

Р’ статье представлены количественные характеристики РѕРґРЅРѕРіРѕ РёР· РІРёРґРѕРІ зарядки частиц, который имеет место РІ процессе нанесения покрытий РёР· порошков полимерных материалов РЅР° трубы путем напыления РІ сильном электрическом, поле. Методом фотографирования траекторий движения частиц РІ горизонтальном электрическом иоле получены величины q m — отношений зарядов частиц Рє РёС… массе. Для получения абсолютных величин зарядов q предлагается методика оценки массы отдельных частиц. Для частиц порошков тех же материалов определяется динамический коэффициент формы. Приводятся весовые соотношения между частицами, которые РїСЂРё распылении приобретают заряды разных величин Рё знаков.  [15]

Страницы:      1    2

Источник: https://www.ngpedia.ru/id231630p1.html

ПОИСК

Как определить отношение заряда частицы к ее массе...
    Из ионного источника пучок, содержащий ионы попадает в поле магнитного анализатора 4. Ионы отклоняются в магнитном поле на определенный угол в соответствии с отношением заряда к массе, и число их регистрируется при помощи вторичного электронного умножителя 5.

Малый магнитный анализатор 6 служит для выделения пучка ионов А . [c.26]
    Из ионного источника пучок, содержащий ионы R+, попадает в поле магнитного анализатора 4.

Ионы R+ отклоняются в магнитном поле на определенный угол в соответствии с отношением заряда к массе, и число их регистрируется при помощи вторичного электронного умно- [c.

21]

    В опыте, аналогичном тому, который он провел с катодными лучами, Томсон определил отношение заряда к массе для частиц, образующих каналовые лучи, и нашел, что это отношение зависит [c.14]

    Совершенствуя методы возбуждения газов для получения их спектров, Крукс (1879) открыл так называемые катодные лучи, вызывающие фосфоресценцию веществ и распространяющиеся от катода к аноду. Дж. Томсон (1896—1897) изучил природу этих лучей и доказал, что они представляют собой поток электронов, вылетающих из катода со скоростью, близкой к скорости света.

Ему также удалось найти отношение заряда к массе для электрона которое оказалось очень большой величиной (после уточнения 1,7588-10″ Кл/кг). Позднее, после работ Милликена, эта величина была использована для определения массы электрона и, таким образом, были получены его основные характеристики заряд 6=1,60210-10 Кл и масса покоя /п = 9,1091 — 10 кг. [c.

27]

    По отклонению потока заряженных частиц в разрядных трубках в электрическом и магнитном полях удавалось оценить отношение заряда к массе электронов. Было показано, что носители тока в металлах являются электронами [c.540]

    Под действием электрического и магнитного полей входящие в состав положительных лучей ионы отклоняются от прямолинейного пути. Отклонение это при постоянных полях тем больше, чем меньше скорость иона и чем больше характерное для него отношение заряда к массе.

Если оба поля расположить определенным образом (перпендикулярно к направлению луча), то все ионы, имеющие различные скорости, но характеризующиеся одним и тем же отношением заряда к массе [elm), в своей совокупности дают на фотографической пластинке ветвь параболы. Изменив направление обоих полей на обратное, можно заснять и вторую ветвь той же параболы.

Получаемые по методу парабол (Томсон, 1913 г.) фотографии имеют вид, показанный на рис. XVI-6. [c.500]

    Исходя из характера заснятых парабол и зная напряжения приложенных полей, можно вычислить для каждого образовавшегося в разрядной трубке типа ионов отношение заряда к массе. В сочетании с заранее известной природой исследуемого газа это позволяет найти массу каждого отдельного иона, что невозможно при обычных химических методах исследования, дающих лишь средние значения. [c.500]

    И магнитного полей, удалось добиться того, что все ионы с одним и тем же отношением заряда к массе независимо от их скорости попадали на фотографической пластинке в одно место (Астон, 1919 г.).

Благодаря замене ветви параболы одним небольшим пятном получилось резкое увеличение чувствительности метода.

Вместе с тем точность определения масс отдельных частиц, при помощи нового прибора (масс-спектрографа) достигала 0,1% [c.501]

    Английский физик Дж. Дж. Томсон изучал отклонение катодных лучей в электрическом и магнитном полях на рис. 1.2 показана схема использованного им прибора. Основываясь на своих измерениях, Томсон рассчитал отношение заряда к массе е/т, которое Отношение д. 1я оказалось равным —1,76-10″ Кл-кг (Кл— частиц катодных лучей кулон, единица заряда в системе СИ). Так как он [c.11]

    Поток излучаемой при радиоактивном распаде радия энергии неоднороден и его можно разделить электрическим или магнитным полем по методу Томсона. На рис. 6 показан препарат радия, помещенный в изолирующую свинцовую ампулу с тонким отверстием, через которое выходит излучение.

Это общее излучение, попадая в конденсатор, разделяется в нем на три части у-лучи не отклоняются ни электрическим, ни магнитным полем, -лучи отклоняются к положительной пластине конденсатора очень сильно, а а-лучи отклоняются немного к отрицательной пластине конденсатора, так как отношение заряда к массе у них значительно меньше, чем у электронов. [c.30]

    Отношение заряда к массе (e/m) 1,758796 10 Кулон/кг [c.278]

    Шульц и Вих [19] показали, что в сильном электрическом поле необходимо учитывать дискретную природу ионных зарядов. При этом оказывается, что максимально возможное отношение заряда к массе составляет [c.158]

    Отношение заряда к массе qlm, с которым приходится сталкиваться нри исследованиях аэрозольных частиц в земной атмосфере, меняется в пределах от 10 до 10 Кл/кг последнее значение возникает нри заряжении частиц сильными полями практически в вакууме [19]. Полные данные по этому вопросу можно найти в книге Уайта [14]. [c.161]

    Эта формула показывает, что электрический заряд, приобретаемый стенкой после конечного числа соударений с нею частиц суспензии, оказывается пропорциональным квадрату радиуса отдельной частицы, что уже было установлено в прежних экспериментах [75].

Вследствие малого числа соударений асимптотические значения потенциалов (4.6) и (4.8) редко достигаются даже в длинном канале [76]. Установка с изогнутым каналом и вентилятором достаточно сложна [5]. Далее, при заданном /131 отношение заряда к массе не зависит от размера частицы а.

Это подтверждается и экспериментально. [c.187]

    Подвижность частицы с отношением заряда к массе q/nP определяется скоростью ее установившегося движения по отношению к незаряженному основному континуальному газу [c.195]

    Эксперименты [1, 110] с частицами из стекла и магнезии, взвешенными в воздухе, охватывали область 0,02 < С а < 0,2, причем отношение заряда к массе qim было величиной порядка 10 Кл/кг.

Затем были поставлены новые эксперименты [73], в которых анализировались случаи 15 различных потоков массы для угольной пыли в интервале 0,008—0,60 г/см с. Суспензия угольной пыли в воздухе текла в медной трубе диаметром 5 дюймов, причем пыль впрыскивалась изокинетическим пробным зондом [112].

Максимальная скорость воздуха составляла 115 фут/с. Отношение всего потока массы частиц к потоку [c.232]

    В масс-спектрометре при бомбардировке молекул газа электронами при низком давлении образуются ионы. Эти ионы ускоряются в электрическом поле и фокусируются магнитным полем, так что ионы с одинаковым отношением заряда к массе последовательно попадают на детектор.

Таким образом, можно измерить интенсивность пучка ионов для каждого массового числа (которое и определяет ион). Для получения каждого иона бомбардирующие электроны должны обладать минимальным запасом энергии. Последняя определяется потенциалом, через который проходят ускоряемые электроны.

Этот критический потенциал, или потенциал появления, часто возможно точно определить и отсюда найти энергию диссоциации связи. [c.373]

    Исследовались характеристики омегатрона [294, 525] и его применение для определения отношения заряда к массе протона [338], к анализу состава атмосферы [385] и количественному анализу газов [293, 503], В радиочастотном масс-спектрометре [308] исследовались функции распределения энергии ионов и формы линий в масс-спектре. [c.654]

    Рис. 4 показывает, что напряжение, требуемое для насыщения, повышается с увеличением расхода вещества. Поэтому необходимо достаточно высокое напряжение для достижения линейности в широких пределах.

Отклонение от линейности, связанное с возникновением перегиба па кривой при положительно заряженной горелке, становится заметнее при увеличении расхода вещества, поскольку перегиб при этом более выражен (рис. 4,а — в, д).

Как и предполагалось, использование дискового коллектора (рис. 4, г) сужает пределы напряжений, в которых имеет место перегиб.

Очень трудно выдвинуть какое-либо объяснение для этого участка кривой с положительными сигналами возможно, что причина состоит в наличии двух носителей положительных зарядов, значительно отличающихся по отношению заряда к массе. [c.81]

    Однако по отклонению нельзя было определить отношение заряда к массе частиц, поскольку была неизвестна скорость их движения. Тогда Дж. Дж. Томсон поставил опыт, позволивший определить скорость распространения катодных лучей.

Это было сделано при помощи установки, показанной на рис. 36, в которой катодные лучи подвергаются одновременному воздействию магнитного и электрического нолей.

При определенном значении напряженности магнитного поля изменялась напряженность электри- [c.53]

    Метод космических лучей, который пригоден только для Солнца, состоит в измерении относительной распространённости различных элементов, включая а-частицы, в солнечных космических лучах.

Линии гелия в спектре Солнца (которое для их образования является холодной звездой) слишком слабы, чтобы использовать их для определения обилия. Вместо этого используется тот факт, что после сильной солнечной вспышки сгусток космических лучей низкой энергии достигает Земли.

Распространённость ск-частиц по отношению к обычным изотопам углерода, азота и кислорода в этих космических лучах отражает их распространённость на поверхности Солнца, так как все эти элементы имеют одно и то же отношение заряда к массе и поэтому одинаковым образом ускорялись. Этот метод вновь для отношения Не/Н даёт значение 1/11. [c.50]

    Электроны как отдельные частицы исследовались физиками, занимавшимися изучением электрических разрядов в разреженных 1азах при больших напряжениях. Катодные лучи представляют собой пучок электронов, оторванных от атомов газа. Дж. Дж.

Томсон, изучая отклонение катодных лучей в электрическом и магнитном полях показал, что эти лучи образованы отрицательно заряженными частицами, и измерил отношение заряда этих частиц к их массе. Милликен завершил эти исследования, поставив опыт с капельками масла, благодаря которому удалось измерить заряд электрона.

В сочетании с результатами Фарадея это позволило вычислить число Авогадро, т. е. число электронов, составляющих 1 Г заряда, или число частиц в моле любого вещества.

Масс-спектрометр, потомок газоразрядных трубок Крукса и Томсона, представляет собой современный акаля тический прибор, в котором измеряется отношение заряда к массе любой атомной или молекулярной частицы, несущей на себе электрический заряд. [c.54]

    Дж. Дж. Томсон вьгаислил отношение заряда к массе электрона, наблюдая отклонение пучка электронов электрическим и магнитным полями. Современным развитием прибора Томсона является а) сцинтил-ляционный счетчик, б) масс-спектрометр, в) счетчик Гейгера, г) инфракрасный спектрометр. [c.583]

    По отклонению потока заряженных частиц в разрядных трубках в электрическом и магнитном полях удавалось оценить отношение заряда к массе электронов. Было показано, что носители тока в металлах являются электронами и имеют то же отношение заряда к массе (эффект Толмена — возникновение электродвижущей силы в заторможенной катушке и эффект Холла — [c.421]

    Р. Милликен определял заряд весьма малых капель, изучая равновесие их в электрическом поле конденсатора. Оказалось, что заряд их равен или превышает величину, являющуюся наименьшим зарядом (е = 4,8Ы0 СО8Е), и кратен ей.

Измерение отношения заряда к массе ионов в разрядных трубках показало, что носители положительного заряда всегда имеют массу, значительно превышающую массу электрона. Оказалось, что наименьшей массой среди положительных ионов обладает протон.

Среди носителей отрицательного заряда выделяется электрон, масса которого в 1839 раз меньше массы протона. [c.422]

    СИЛЬНО проникающим излучением по сравнению с альфа- и бета-лучами, но не отклонялся в магнитном поле. Эти, а также другие эксперименты показали, что новый тип излучения имеет тот же характер, что и Х-лучи его назвали гажжа-излученпем. Разделение компонентов радиоактивного излучения можно продемонстрировать с помощью эксперимента (рис. 11-1).

Радиоактивный источник помещают в маленькое углубление, высверленное в свинцовом блоке. Частицы, вылетающие из отверстия, отклоняются в магнитном поле, которое в данном случае направлено перпендикулярно странице.

Так как относительная степень отклонения для альфа-и бета-частиц зависит от отношения заряда к массе у этих частиц, то для бета-частиц наблюдается значительно большее отклонение. [c.385]

    На рис. 5 представлены кривые зависимости тока на зонд от величины потока массы зонд (стальной шарик V2 дюйма диаметром) погружался в суспензию угольной пыли при двух скоростях потока [74].

Этот рисунок показывает влияние потенциала зопда и скорости соударения с ним угольных пылинок. Vf — плавающий потенциал зонда. Сложный вид приведенных на рис.

5 калибровочных кривых при потоках массы, меньших 0,2 г/см , обусловлен большим изменением отношения заряда к массе при малых значениях потока массы. [c.186]

    В исследованиях oy [93, 94а] изучалось электрогидро-динамическое течение облака заряженных твердых частиц, взвешенных в газе было показано, что электрическими зарядами, имеюпщмися на аэрозольных частицах, даже если они очень малы (так что отношения зарядов к массам малы), не всегда можно пренебречь. Эффект этих зарядов значителен даже в том случае, когда характерная длина рассматриваемого течения мала [95]. [c.208]

    Считая, что молния возникает каждый раз, когда заряд превышает указанную величину, Шишкин установил, что должен происходить один разряд каждые 6 с.

Наблюдения показали, что средний разряд в одной молнии связан с пространственным перемещением заряда 20—30 Кл [3].

Из своих исследований выпадения дождя из облака и молниевых разрядов для конвективных облаков Баттан тоже приходит к этому значению и получает для отношения заряда к массе величину 3,3-10 Кл7кг [101]. [c.215]

Источник: https://www.chem21.info/info/477542/

Biz-books
Добавить комментарий